Comparateur de vitesse de libération

v = √(2GM/R) — la vitesse minimale pour s’échapper définitivement de la gravité d’un corps

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Comprime n’importe quoi assez fort et sa vitesse de libération dépasse celle de la lumière 🖖

Pour tout corps, il existe un rayon auquel la vitesse de libération égale la vitesse de la lumière : rs = 2GM/c². Pour le Soleil, cela représente seulement 3 km. Un trou noir n’est pas un objet mystique ; c’est simplement un corps dont le rayon physique est inférieur à son rayon de Schwarzschild.

Pourquoi la masse de la fusée ne compte pas 🖖

La vitesse de libération est la vitesse de lancement qui permet à un objet de s'éloigner pour toujours au lieu de retomber. La surprise : elle ne dépend que du corps que l'on quitte — de sa masse M et de son rayon R, via v = √(2GM/R) — jamais de ce que l'on lance. Une bille et un cuirassé ont tous deux besoin de 11.2 km/s pour quitter la Terre. Voilà pourquoi un seul nombre résume chaque monde.

S'échapper n'est que √2 fois plus rapide qu'orbiter 🖖

La vitesse pour tourner autour d'un corps juste au-dessus de sa surface est v = √(GM/R), et la vitesse de libération vaut exactement √2 fois plus. Sortir d'une orbite stable ne demande donc jamais de doubler sa vitesse — seulement environ 41% de plus. C'est la trajectoire jaune de la simulation de cet outil, lancée à 0.71× (1/√2) de la vitesse de libération : elle se stabilise en cercle tandis que le tir vert de libération part définitivement.

Problèmes entièrement résolus

  1. La vitesse à laquelle un objet lancé depuis la Terre ne revient jamais 5 étapes

    Déterminez la vitesse à laquelle un objet lancé depuis la Terre ne revient jamais — puis utilisez-la pour expliquer pourquoi la Terre possède toujours de l'azote, perd lentement son hydrogène, et pourquoi la Lune n'a pas d'air du tout. Terre : M = 5.972 × 10²⁴ kg, R = 6371 km.

    1. « Ne revient jamais » est une affirmation sur l'énergie, pas sur la hauteur. L'attraction de la gravité diminue avec la distance mais ne s'annule jamais, donc la condition est que l'énergie cinétique soit au moins égale à la profondeur du puits gravitationnel dans lequel se trouve l'objet.

    2. Fixez le total à zéro — le cas limite, arriver à l'infini avec plus rien — et résolvez. La masse propre du projectile s'annule, ce qui est la première surprise : une balle et un rocher ont besoin d'exactement la même vitesse.

    3. Injectez les chiffres de la Terre. C'est la valeur que le comparateur ci-dessus affiche lorsque la Terre est sélectionnée, et il convient de remarquer qu'il s'agit d'une vitesse, pas d'une poussée : rien ici ne dit comment vous l'atteignez.

    4. Utilisez maintenant le fait que m s'est annulée. Cela s'applique tout autant à une molécule d'azote qu'à une fusée. Les molécules de gaz ne se déplacent pas toutes à une seule vitesse, mais la vitesse quadratique moyenne découle de la seule température.

    5. Un gaz ne disparaît pas dès qu’une molécule dépasse la vitesse de libération : la partie rapide de la distribution s’échappe peu à peu, sur des milliards d’années. Selon la règle empirique usuelle, un astre retient un gaz si sa vitesse de libération vaut au moins six fois environ la vitesse moléculaire. La ligne de la Lune est établie à sa propre température. En l’absence d’atmosphère pour répartir la chaleur, sa face éclairée atteint environ 390 K, ce qui porte la vitesse de l’azote à 0,59 km/s.

    Réponse

    11.2 km/s, et elle est la même pour tout. Les ratios racontent ensuite toute l'histoire des atmosphères planétaires : l'azote sur Terre se situe à 22 — confortablement retenu. L'hydrogène se situe à 5.9, juste sous le seuil, ce qui explique exactement pourquoi la Terre laisse fuir son hydrogène vers l'espace et pourquoi l'atmosphère que vous respirez est constituée de molécules lourdes. Sur la Lune, la vitesse de libération n'est que de 2.38 km/s et l'azote affiche 4.0 — sous la limite, ce qui explique pourquoi la Lune n'a plus d'atmosphère à perdre. La seule équation qui a éliminé la masse du projectile est ce qui permet de l'appliquer à une molécule.

  2. Ce que quitter le Système solaire coûte après s'être échappé de la Terre à 11,2 km/s 6 étapes

    11,2 km/s échappent à la Terre. Ils n'échappent pas au Soleil : ils vous laissent dans la poigne du Soleil à la distance de la Terre, en orbite à côté de la planète que vous venez de quitter. Calculez ce que quitter le Système solaire coûte réellement.

    1. Partez du chiffre affiché et du bilan d'énergie qui l'a produit : l'énergie cinétique annulant exactement la profondeur du puits gravitationnel.

    2. Changez maintenant de centre. La Terre elle-même tombe autour du Soleil, à une vitesse fixée par la même loi à une unité astronomique de distance.

    3. Échapper au Soleil depuis cette distance demande √2 fois la vitesse circulaire — exactement la même relation, car l'arithmétique se moque de savoir quel corps vous retient.

    4. Soustrayez, et voyez ce qui vous est offert. Vous filez déjà à 29,79 et il vous faut 42,13 : seule la différence manque — et vous l'obtenez gratuitement en partant dans le sens où la Terre avance déjà.

    5. Reste à sortir de la Terre, et ce sont les énergies qui s'additionnent, pas les vitesses. D'où la composition au carré : la vitesse nécessaire au sol est l'hypoténuse, pas la somme.

    6. Retournez-vous maintenant et partez contre le mouvement terrestre. Les deux vitesses cessent de se compenser et s'ajoutent.

    Réponse

    16,65 km/s depuis le sol si vous partez avec la Terre, contre 72,79 km/s à contresens. Un facteur supérieur à quatre, et il n'est fait que des 29,79 km/s de mouvement orbital terrestre, que vous prenez en cadeau ou payez deux fois. Voilà pourquoi les lancements vers l'espace lointain attendent une fenêtre et repartent le long de la trajectoire terrestre, et pourquoi la vitesse de libération donnée comme un seul nombre est une demi-réponse : la vraie question est toujours se libérer de quoi.

Références (1)
  • The radius named in the first block: K. Schwarzschild, "Über das Gravitationsfeld eines Massenpunktes nach der Einsteinschen Theorie." Sitzungsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften, 189–196, 1916.

Exemples de problèmes

  • Lune - Lune — 2.38 km/s ; si faible que les éjectas de météorites s'échappent directement dans l'espace
  • Mars - Mars — 5.03 km/s ; trop faible pour retenir les gaz atmosphériques légers sur les échelles de temps géologiques
  • Vénus - Vénus — 10.36 km/s ; tout juste assez élevée pour ralentir significativement la perte atmosphérique
  • Terre - Terre — 11.2 km/s ; les molécules de gaz à température ambiante sont bien plus lentes, donc l'atmosphère reste liée
  • Saturne - Saturne — 35.5 km/s ; les particules des anneaux orbitent trop lentement pour s'échapper mais trop vite pour tomber
  • Jupiter - Jupiter — 59.5 km/s ; assez élevée pour retenir l'hydrogène et l'hélium, contrairement à la Terre
  • Soleil - Soleil — 617.8 km/s (0.2 % de c) ; comprimé à un rayon de 3 km, même la lumière ne pourrait s'échapper
  • Naine blanche - Une naine blanche — 1,200 × 10³⁰ kg dans 7 000 km, soit 1,63 × 10⁶ m/s² de gravité de surface et 4 784 km/s pour s’échapper
  • Étoile à neutrons - Une étoile à neutrons — une masse comparable dans 10 km, et la vitesse de libération atteint 192 810 km/s, assez proche de la lumière pour que cette formule newtonienne ne soit qu’une approximation